.nu

Obair scoile agus aistí ó meánscoil
Cuardaigh obair scoile

Tionscadal Speisialta: An teoiric speisialta de Siún

1. Clár na nÁbhar Page: Clár ábhair:
2:01 rn Clár
2 2 Réamhrá
03:03 Cuspóir agus Saincheisteanna
03:04 Teorainn oibre
Modh 03:05 agus suíomh taighde
Tráchtas 03:06
3 6.1 Stair
5 6.2 An teoiric speisialta de Siún
Dilation 5 6.3 uair
8 6.4 Doppler Éifeacht
11 6.5 Suimiú de luasanna
Crapadh 14 6.6 Fad
15 6.7 Concurrency
16 6.8 spleáchas mais an ráta
18 6.9 móiminteam agus fuinneamh cinéiteach
19 06:10 An Ceathrú Toise
21:07 Achoimre
23:08 focal Deiridh
23:09 Tagairtí

2. Réamhrá

Roghnaigh mé a scríobh faoi teoiric Siún speisialta Albert Einstein agus ag smaoineamh chun díriú ar a mhíniú impleachtaí na gcaorach, an feiniméan dochreidte a tharlaíonn nuair a druidim an luas an tsolais, agus conas a scrios sé go hiomlán Isaac Newton dlí-mheas. Bhí sainmhínithe is tábhachtaí Newton mícheart! Bhí bliain d'aois domhan taighde iomlán bun os cionn. Bhí sé roinnte ina dhá campaí ina raibh go léir an-roinnte faoi cé chomh fada leis an teoiric úrnua nua agairt nó nach bhfuil. Ár worldview ar fad loighciúil smashed go brablach nuair a léigh muid teoiricí Einstein. D'fhoghlaim muid go bhfuil am choibhneasta agus éagsúla do bhreathnadóirí éagsúla, agus go bhfuil an fad agus mais athraíonn ag brath ar an luas. Bhí sé seo, agus tá fós, an-deacair a thuiscint, ach fós an-suimiúil. Go leor a mheas Einstein gríosaitheach nuair a tháinig sé suas le ráitis ar nós: "Má gcoinne torthaí taighde eolaíochta ár n-intinn, tá sé chúis go bhfuil mícheart.". Conas is féidir rud éigin go bhfuil i gcoinne ár dtuairimí bhunúsach loighciúil a bheith ceart? Dealraíonn sé ar dtús chun ligean gur dóigh a bheadh ​​úll titim aníos má lig tú é!

Bhí Einstein rud éigin de naomh, ní hamháin i measc eolaithe ach freisin i measc "gnáth" dhaoine. Ní raibh an chuid is mó de na daoine tuiscint a fháil ar an teoiric, ach an mothú go bhfuil duine éigin ar a laghad a fhios conas atá an domhan idirnasctha, a chruthú ar chineál an slándála. Táimid tar éis a gcónaí ag iarraidh duine éigin chun a chreidiúint i, cibé acu é a eaglais nó eolaíocht. Daoine a bheith iniúchadh i gcónaí ar an anaithnid agus shamhlaigh an méid a d'fhéadfadh a bheith ann. Ár sinsear d'fhéach sé, díreach mar a dhéanann muid inniu, suas in aghaidh an spéir starry agus wondered cad a bhí amach ann. An fórsa tiomána do i gcónaí níos mó eolas, a thuiscint cad nach bhfuil muid a thuiscint agus a mhúineadh dúinn cad nach féidir linn a bheith déanta ar an cine daonna chuig post is fearr sa slabhra bia agus a dhéanamh linn créatúir thar a bheith cliste. I spiorad fíor Einstein, áfach, go léir coibhneasta, mar sin i gcomparáid leis na créatúir eile ar an talamh, táimid an-Chliste, ach b'fhéidir fades againn i gcomparáid le sibhialtachtaí eile amuigh ansin i na cruinne?

Is é an sprioc na hoibre seo a mhíniú agus achoimre teoiric speisialta Einstein de Siún. Tar éis staidéar sé sin an léitheoir gotten a fhios ag beagán níos mó, thuig le beagán níos mó agus d'fhoghlaim beagán níos mó faoi cheann de lá atá inniu ann na teoiricí eolaíoch is suntasaí agus startling.

3. Cuspóir agus Ceisteanna

I mo chuid oibre i gceist agam a fhreagairt na ceisteanna seo a leanas:

 Conas mais, fuinneamh cinéiteach agus luas i ndáiríre le chéile?
 Cad é an crapadh fad agus cén fáth a bhfuil sé?
 Cad é dilation am agus cén fáth a bhfuil sé?
 Ní féidir Cén fáth i gcónaí ach a chur ar an treoluasanna?
 Cén fáth go bhfuil concurrency coincheap coibhneasta, agus cad tá sé i ndáiríre?

4. Teorainn oibre

Roghnaigh mé chun teorainn mo chuid oibre ionas go mbeidh sé déileáil ach leis an teoiric speisialta de Siún. Níl mé ag dul rud ar bith faoi upbringing Albert Einstein agus oideachas, ach amháin ar stair gairid áit a mbeidh an léitheoir a inaugurated san ábhar a scríobh. Tá sé seo mar creidim nach bhfuil ar chumas an léitheora a fháil pictiúr maith tríd is tríd ar an teoiric feabhas a chur ar eolas faoi thaighde Einstein agus cúlra príobháideach.

5. Modh agus suíomh taighde

Ag obair mé methodically tríd, ag tosú le mo cheist, a chur ar fáil freagraí trí anailís agus cur i láthair fíricí.

Mé faoi deara go bhfuil a thuilleadh taighde ar an teoiric de Siún speisialta ar bith bheag nó a mhór. Aontaíonn an pobal eolaíochta ar fad go bhfuil an teoiric ceart. Mar sin féin, tá mionlach beag nach bhfuil a chreideann i an teoiric. Faighim an tuiscint nach bhfuil siad bhfuil na scileanna math is gá chun bheith ina luí. Mar na mínithe neamh-mhatamaiticiúil do teoiricí, go háirithe ar an ginearálta, tá an-teibí, tá sé intuigthe go bhfeiceann gach duine nach brí agus loighic.

6. Tráchtas

6.1 Stair

Albert Einstein a chur ar 1905 go dtí an talamh an-bhriseadh teoiric speisialta de Siún. Inar dhearbhaigh sé, i measc rudaí eile bhí an luas an tsolais tairiseach agus go mais comhlacht mar gheall ar a luas. Bhí go leor áiteanna ar teoiricí Einstein contrártha do dhlíthe clasaiceach Newton Meicnic agus fisic. Bhí gcrích Einstein go dlíthe Newton i bhfeidhm ag luas íseal, ach bhí fágtha i leataobh nuair a treoluasanna druidim leis an luas an tsolais. Dar le Newton, agus go leor iar-taighdeoir eile ar an ní sin, bhí an seomra fráma glan tagartha. Gach rud a tharlaíonn tharlaíonn, i ndáil leis an seomra. Ba é an seomra uillinn dhíreach agus ar dheis araon, go díreach mar a fheicimid é. Ba é an t-achar is giorra idir dhá phointe i líne dhíreach, a fuaimeanna go hiomlán nádúrtha agus an-réasúnta. Tá an seomra go bhrath againn daoine tríd ár gcéadfaí an tríthoiseach, tá sé airde, leithead agus doimhneacht.

Sa fisice sine, labhraíonn sé ar cheann de ghnáth an t-am roimh agus tar éis Einstein chreid go raibh na cruinne déanta suas de fíneáil, solas agus substaintí unnoticeable, ar a dtugtar éitear. Tháinig an teoiric nuair a fuair an fisiceoir hAlban James Cléireach Maxwell go raibh solas i ndáiríre tonn. Bhí Chreid sé ansin go solas, díreach mar aon tonnta eile ní mór, go bhfuil rud éigin a iompar i agus cén fáth sé agus taighdeoirí eile i gcrích go mór go mbeadh substaint dofheicthe go Líonann suas gach spás i na cruinne. An ábhar a tháinig ar a dtabharfar éitear Maxwell, nó díreach haerthonnta. Éitear "tasc" Bhí chun tacú leis an seomra iomlán, an domhan fráma fisiceach ar fad tagartha. 1887, áfach, ar thurgnamh a bheadh ​​a chruthú ar an "gaoithe éitear" ann. Bhí sé eolaithe Michelson Morley agus shíl go mbogann an Domhain trí chineál "eterhav" mar a thaistealaíonn sí tríd na cruinne. Chomh luath agus iad ag taisteal tríd an eterhav seo, ba chóir é a bheith cosúil le taisteal tríd an aer ar domhan, is é sin, ba chóir é a bheith ina chineál an gaoithe ethereal sa treo eile chun an luas. Toisc go bhfuil an fhuaim moill síos i gcoinne na gaoithe, cheap siad gur chóir go mbeadh fiú éadrom. Tá an fhuaim agus an solas atá tonn atá iompar trí mheán.

Chuir siad suas le foinse solais, agus comhthreomhar solais chuig an ghaoth éitear ceaptha, i gcoinne scáthán leath-trédhearcach an uillinn 45 i gcoibhneas leis an bhíoma (féach Fig.). Bheadh ​​Leath an solas a léiriú agus an chuid eile a théann ceart tríd an scáthán. Dhá beams solais, a an ceart eatarthu mbeadh, a tharlaíonn ansin. Bheadh ​​Ceann acu leanúint ar aghaidh i gcomhthreo leis an ghaoth éitear agus go mbeadh a reáchtáil ingearach leis. Ba mhaith leis an dá bíomaí solais ar aghaidh go díreach ar an fad céanna agus ansin bhuail scáthán frithchaiteach hiomlán bheadh ​​iad a fháil chun dul ar ais i dtreo an scáthán leath-fhrithchaiteacha. Ba mhaith leis an léas solais a roinnt arís, mar a rinneadh cheana. Díríodh an léas solais bunaidh ón chlé i dtreo an scáthán leath-a léiríonn i lár ina bhfuil an solas roinnte suas agus lean an ceart agus aníos. Nuair a bhuail an dá beams solais arís ar mo scáthán choinnigh leath acu síos agus bhuail dhéshúiligh léitheoireachta. An dá beams solais a bhí thaistil anois díreach mar an t-achar céanna, ach bhí thrasnaigh ar cheann acu an ghaoth éitear, agus bhí imithe an ceann eile i gcomhthreo leis.

Tógáil Bhí Michelson Morley agus cinnte go mbeadh siad in ann a aithint an difríocht idir an dá bíomaí solais agus dá bhrí sin a chruthú ar an éitear a bheith ann. Is é an toradh a bhí, áfach, an-iontas. Rinneadh tomhas ar bith difríocht! An turgnamh féin a rinneadh chomh cúramach go mbeadh sé le fios difríocht má bhí aon. An chonclúid amháin go bhféadfadh Michelson Morley agus a tharraingt ná nach raibh sé fíor-riachtanach ar chor ar bith. Thoradh air seo puzzled taighdeoirí ar fud an domhain agus ní raibh sé go dtí teoiric speisialta Einstein de Siún sular tháinig an dearbhú.

6.2 An teoiric speisialta de Siún

Leis an teoiric eminent a chur go daingean Einstein ar an bhfadhb a réiteach má ghlacann duine a dhá postulates:

1. Tá sé i gcáil breathnadóra, i bprionsabal, dodhéanta ag aon turgnaimh fisiciúil chun a chinneadh cibé an bhfuil sé ar fos nó i stát de dronlíneach éide, ie neamh-luathaithe, tairiscint.
2. Is é an luas an tsolais tairiseach uilíoch, mar an gcéanna do gach bhreathnadóirí, cibé acu a fhaigheann siad iad féin i gcuid eile nó bogadh i gcoibhneas leis an foinse solais.

Go bhféadfadh an ráta a bheith i gcónaí go raibh gach cásanna deacair glacadh do na taighdeoirí, ach bhí sé an-comhsheasmhach leis an Michelson Morley turgnamh agus.

Is í an teoiric speisialta de Siún a dtugtar speisialta mar a thógann sé suas imeachtaí ach amháin ag gluaiseacht dronlíneach éide. I é a léamh againn go bhfuil an luas an tsolais i bhfolús leanúnach agus denoted c. Seo, an luas uasta go fisiciúil a bhaint amach, trí thástáil go cúramach thomhas ag 299,792 km / s. Teoiric Einstein a bhí eascraíonn feiniméin aisteach go leor san fhisic, cosúil le dilation am agus crapadh fad a thabhairt. Beidh gach feiniméin cur síos níos mine níos déanaí san obair. Deir cuid eile den teoiric speisialta de Siún nach raibh an seomra a bheith trí ghné, ach ceithre! Tá am ceart na an luas níos moille níos mó tá sé gach rud chomh maith. Is é an feiniméan ar a dtugtar dilation am. Bheadh ​​Má bhí rud ag taisteal ar an luas an tsolais a bheith ar an am ceart chun seasamh go fóill. Mar sin féin, tá sé seo dodhéanta toisc go mbeadh a mhais a bheith ansin infinitely mór, atá mar chuid eile den teoiric. Tá rud luathaithe freisin thiocfaidh chun bheith níos giorra i dtreo gluaiseachta, le feiniméan ar a dtugtar crapadh fad.

Dilation 6.3 uair

Tar éis duit glacadh leis agus thuig go bhfuil an luas an tsolais tairiseach, ar féidir le duine a iarraidh ar an cheist seo a leanas: Conas is féidir dhá breathnóirí dhifriúla bogadh i gcoibhneas lena chéile, a thomhas an luas an tsolais ó fhoinse solais amháin? An t-réasúnta agus ceart, is é an chonclúid am sin ní mór dul ar luasanna éagsúla. Tá an feiniméan ar a dtugtar dilation am. Beidh bhreathnadóir amháin taithí an ceann eile ar clog ró-mhall, agus vice versa.

Chun seo a mhíniú, anseo is sampla clasaiceach: Ligean le rá lampa agus scáthán a chur i spásárthach. Mar atá le feiceáil sa léaráid thíos, tugaimid an fhoinse L solais, an scáthán S, an t-achar idir iad d agus an bhreathnadóir le A. flash an tsolais a astaítear as an L agus amas deireadh thiar S. Watcher A Creideann go ngluaiseann solas an fad d roimh amas sé an scáthán. Dá bhrí sin, féidir le úsáid a bhaint as an gléas leis an lampa agus an clog scáthán agus d / c = t0 (mar t = s / v) de réir mar an t-am aonad.

Anois linn a shamhlú ina ionad go mbogann an spásárthach i gcoibhneas leis an talamh agus an bhreathnadóir B. Creideann sé go bhfuil an flash an tsolais ar athraíodh a ionad ar bhealach trasnánach, a bhfuil níos faide ná d, nuair a bhuaileann sé an scáthán. Tá sé seo toisc go bhfuil an spásárthaí féin ar athraíodh a ionad vt leataoibh stráice, áit a bhfuil an t-am t go bhfuil an taithí bhreathnadóir. Stráice seo mar B Creideann go mbeidh an solas tar bhog méadar ar CT fada.

Má tugaimid A am cuí, ie an t-am A taithí, d't0 agus B am t cuí, a fháil againn go bhfuil achar d méadar CT0 fada agus le cabhair ó teoirim Pythagorean, is féidir linn a chur ar bun ar an gcaidreamh seo a leanas:

Ag baint úsáide as an teoirim Pythagorean, a leagtar ar an samand leanúint.
Bhí a fhios againn go d = CT0 agus dá bhrí sin in áit d ag CT0.
Na lúibíní a bhaint sa dá chéim.
Dealú de dhá céimeanna le v2t2.
Rannán an dá thaobh ag C2.
t2 briste amach ar an taobh clé.
Roinnt an dá thaobh ag 1-v2 / C2.
An fhréamh cearnach de an dá thaobh.
Simpliú Deiridh.
Is é seo an fhoirmle Einstein do dilation am.

Má fhéachann tú ar an fhoirmle sa thuas a bunaíodh an nasc, tú go luath go dtéann an ainmneoir chun 0 le luas agus go 1 le haghaidh íseal. Seo a dhéanann an feiniméan na dilation am Manifests ach é féin ar luasanna druidim go tsolais. Is sampla maith ar a dtugtar an paradacsa sin ar a dtugtar cúpla. Ligean le rá ar cúpla, A, díreach tar éis breithe a chur i roicéad spáis agus cónaí ann ar feadh a saoil 90 bliain. Beidh an roicéad a threorú suas luas 11 km / s. Bheadh ​​90 bliain A sa roicéad a 2838240000 soicind (nach bhfuil an mbliain bhisigh san áireamh). Ach do B ar an talamh go mbeadh siad 90 bliain a bheith:

Nuair a thagann ar ais go dtí na Cruinne A tar éis 90 bliain, measann sé é féin go bhfuil sé 90 bliain, cé go gcreideann B go bhfuil sé 90 bliain móide 2 soicind. Mar atá le feiceáil sa sampla seo, beidh sé gan caint ar aon mhórdhifríochtaí in am cé go bhfuil muid ag fulaingt 11 km / s (treoluas éalaithe an Domhain, an luas ar a mór roicéad a bhaint amach d'fhonn a fhágáil ar réimse imtharraingteach an Domhain) mar luas an-ard. Más mian leis an roicéad le linn na 90 bliain taistil in áit ag luas de 100,000 km / s, is é sin, c / 3, mar sin an difríocht sa sampla cúpla a bheith ar an 5.5 bliana ar fad! Éilíonn an sampla díreach mar an ceann deireanach de na flash an tsolais sa roicéad, táimid ag díriú féin i gcónaí ar an roicéad ar tairiscint i gcoibhneas leis an Domhan. Go deimhin, rotates an Domhain araon timpeall a aise féin agus ar fud an ghrian, agus an t-iomlán ar ár réaltra, Bealach na Bó Finne, rotates freisin dá timpeall a aise féin agus ar athraíodh a ionad go páirteach i céim ar chéim le leathnú na cruinne. Cúiseanna seo ríomhaireachtaí casta ollmhór más mian leat a chomhaireamh ar an roicéad agus an Domhain tairiscint i gcoibhneas leis na Cruinne.

Chun iarracht a chruthú is féidir a bheith ann dilation am ar an gcosán teoiriciúil dealraíonn sé dodhéanta, ach tá i ndáiríre is féidir imeachtaí a a mhíniú ach amháin ag an dilation am an-. Is sampla de leithéid chás go bhfuil an domhan buailte shíor ag cáithníní beaga a thagann ón ngrian. Nuair a théann an t-atmaisféar na collide siad le móilíní aeir agus na muons déanta, atá an-chosúil leis leictreoin. Ar an Domhan Tá muons leathré de 2.0 s. Nuair a bhí siad ag 6 km os cionn na Cruinne agus tá luas de thart ar 0,995c ba chóir é, de réir fhisic chlasaiceach, a ghlacadh 20 s dóibh chun teacht ar dhromchla an domhain.

Tá sé seo 10 uair níos faide ná gcónaíonn siad i ndáiríre. Ach i ndáiríre, dromchla ithreach nuair a lán acu. Is é an chúis atá leis seo go bhfuil luas ard, 99.5% de luas an tsolais. Dá bhrí sin, ní mór dúinn a measann le foirmlí choibhneasaíocha. Breathnóirí ar domhan é an t-am t agus myonernas am ceart t0. Tugann sé seo:

Léiríonn sé seo go nuair a bhíonn an t-am breathnóirí ar an Domhan ag fulaingt mar 20 s, a bhíonn ag muons ach 2.0 s. Is Myonernas am ceart dá bhrí sin 10 uair níos moille ná bhreathnadóirí. Is é an leathré de 2.0 s i gcónaí ar an cáithnín am cuí. Nuair a bhí sé thomhas ag na muons agus talamh nuair a bhí na breathnóirí an t-am ceart toisc go raibh siad ag gcoibhneas an chuid eile le chéile. Ach taisteal anois muons le luas thar a bheith ard cé go bhfuil breathnóirí ar an Domhan fós ag an chuid eile inár gcóras tagartha, mar sin cén fáth dul myonernas am cuí níos moille ná bhreathnadóirí. Tá leathré myons dá bhrí sin, faoi na cúinsí 2.0 s feiceáil go dtí an t-am cuí. Ligean le rá go bhféadfadh an muons a ráta a mhéadú go dtí 99.9% den luas an tsolais. Bheadh ​​siad ansin, de réir bhreathnadóir ar domhan, ina gcónaí sa fad 44.7 s. Tugann méadú go 0,9999c a shaol seirbhíse 141 s, agus mar sin difríochtaí ama a bheith an-mhór, an níos dlúithe an luas an tsolais a fhaigheann tú.

6.4 Doppler Éifeacht

Abair tá dhá breathnóirí, A agus B, agus bogann go B ar shiúl ó na A luas tairiseach. A, atá ar fos astaíonn, comharthaí éadrom i dtreo B le bearna áirithe. Nuair a fhaigheann B na comharthaí beidh sé a thomhas eatramh ama éagsúla eatarthu ná A raibh. Ní féidir leis an difríocht a tharlaíonn a ríomh leis an bhfoirmle don dilation am mar gheall athraigh an fad idir na breathnóirí le linn na n-imeachtaí arís agus dá bhrí sin athruithe chomh maith an t-am ag rith solas eatarthu. Déanann an t-athrú am ag rith éadrom ní bheidh an dá breathnadóirí fháil ar na torthaí céanna i dtomhas mhinicíocht éadrom agus tonnfhad. Is é seo an feiniméan ar a dtugtar éifeacht Doppler. Is féidir In ionad an tsolais comharthaí raidió nó ar an teilifís go nádúrtha shamhlú freisin.

A ligean ar rá go bhfuil A agus B atá ar an talamh ag am t = 0. lig muid B i bhfad i gcéin ó A le luas v tairiseach Ag an am cuireann T0 A aonuaire comhartha go B a fhaigheann seo ag am t faoi A.: s clog agus ag T de réir clog B. Díreach tar éis cuireann a fháil B ar ais comhartha éadrom le A go sroicheann sé ag an T1 am de réir clog A.

Ba chóir go mbeadh an caidreamh idir T1 agus T a bheith go loighciúil mar sin idir T agus T0 an gcéanna. Tar éis an ócáid ​​siméadrach don dá breathnóirí, ar an gcaidreamh idir an dá bearnaí am a bheith comhréireach go díreach le comhréireachta k tairiseach.

Is é an fad idir A agus B ag am áirithe t vt i gcónaí. An t-am a thógann sé chun solais le taisteal go fad, ansin vt / c.

Anois go atá againn k tripped, is féidir linn a chur ar an toradh i T = kT0.

Is é seo an fhoirmle don iarmhairt Doppler choibhneasaíocha. An modh seo a dhíorthú an k-modh ar a dtugtar agus tá speisialta toisc nach bhfuil sé úsáid aon fhoirmle choibhneasaíocha eile ach tagraíonn ach ar an bhfíric go bhfuil an luas an tsolais tairiseach.

Ar ndóigh, ar féidir le duine a dhíorthú freisin ar an fhoirmle don iarmhairt Doppler ag baint úsáide as an bhfoirmle don dilation am. Tá sé seo níos simplí ach chomh suimiúil.

Cosúil beidh sé ar an luach céanna k má úsáideann tú an modh k.

Is é an feiniméan an minicíocht an t-athrú solas ar a dtugtar an iarmhairt Doppler. Tá thoradh ar seo go mbogann bhreathnadóir ar shiúl ó fhoinse solais nó breathnú foinse solais bogann ar shiúl ó dó, beidh taithí an solas foinse solais beagán deirge ná mar atá sé i ndáiríre. An feiniméan ar a dtugtar RedShift agus braitheann sé ar an bhreathnadóir a cheapann go bhfuil solas minicíocht beagán níos lú, agus dá bhrí sin beagán tonnfhad níos mó (de réir c = f ), ná mar bhreathnadóir ag gcoibhneas an chuid eile leis an foinse solais a bhí shíl. A mhalairt, ie mbogann an bhreathnadóir i dtreo an foinse solais nó na mbogann foinse solais i dtreo an bhreathnadóir, is féidir leis an luas a bheith ina luach diúltach.

An bhreathnadóir a cheapann anois go bhfuil an solas minicíocht níos airde agus tonnfhad níos lú ná breathnóir ag gcoibhneas an chuid eile leis an foinse solais a bhain tairbhe as. Tá an solas bhraith anois bluer beag, agus dá bhrí sin is é an feiniméan ar a dtugtar athrú gorm.

A ríomh na difríochtaí in am, go bhfuil minicíocht agus tonnfhad an-tábhachtach i saol laethúil nuair m.sh. muid cuireann bogadh comharthaí do na satailítí i gcoibhneas leis an tarchuradóir. Sampla eile is ea a tharlaíonn an t-athrú i tonnfhad nuair a léirítear na comharthaí radar i gcoinne rudaí shochorraithe. Is féidir iad seo a ríomh go héasca leis an bhfoirmle don iarmhairt Doppler. Os a choinne sin, na n-athruithe a thomhas, agus dá bhrí sin an luas an ruda gur léirigh siad an measta.

6.5 Suimiú de luasanna

San fhisic Newtonian clasaiceach é an Chomh maith treoluasanna rud ar bith casta. Leis an v1 luas agus v2 fhaightear go simplí Vtot = v1 v2 +. Más rud é, mar shampla, ag taisteal i gcarr faoi luas 25 m / s agus lámhach le piléar raidhfil i dtreo gluaiseachta go bhfaigheann raidhfil réasúnta luas de 300 m / s, ansin an liathróid ar treoluas i gcoibhneas leis an talamh ach 25 + 300 = 325 m / s. Tá sé seo an-loighciúil, éasca le tuiscint agus oibreacha superbly inár saol ó lá go lá lena luas íseal. Ach nuair a bhíonn luas ag fáil chomh hard le cúpla faoin gcéad ar an luas an tsolais is féidir a thuilleadh brath ar fhisic chlasaiceach. Bíonn sé níos mó ná choibhneasaíocha Einstein. An chéad torthaí le tuiscint nach bhfuil dlíthe Newton i bhfeidhm i gcónaí, bhí ceart i réalteolaíocht. I na cruinne tá sin ar a dtugtar réaltaí dúbailte, dhá réalta orbiting pointe coiteann. Sa staid nuair a bhfuil na réaltaí go díreach bogann an t-achar céanna leis an Domhan amháin i dtreo na Cruinne leis an treoluas v, agus an ceann eile ó na talún ag an luas céanna. Ba chóir an solas a scaoileann réaltaí i dtreo an Domhan a fháil ansin luasanna éagsúla, c + v, faoi seach. CV, agus dá bhrí sin a bheith ag an Domhain ag amanna éagsúla. Ach na gathanna solais a bhaint amach an Domhan go díreach ag an am céanna in iúl nach ndéanann sé a chur luasanna ar aon nós, agus go bhfuil an luas an tsolais tairiseach agus neamhspleách ar an luas foinse solais.

Go bhfuil an solas a bhí i ndáiríre ráta, áfach, nach raibh, nua i saol na taighde. Cheana féin i 1676 bhí nuair staidéar ar an eolaí Danmhairge Ole Romer na eclipses na Gealacha ar Iúpatar, fuair sé go raibh an solas luas de thart ar 300,000 km / s. Tharla sé seo thart ar an am a d'oibrigh Newton ar a leabhar ar Meicnic, ach Newton riamh thuig go scriosadh seo fionnachtana iarbhír a chuid smaointe i spás glan agus am iomlán.

Einstein tháinig suas leis an bhfoirmle cheart an turgnamh smaoinimh a leanas: Ligean le rá tá trí breathnóirí, A, B agus C. A ar fos agus B bogann ar shiúl ó A faoi luas tairiseach u i gcoibhneas le A. A anois cuireann amach comharthaí éadrom le T0-eatramh ama.

Leanann na flashes anois thar an B agus sroicheann C go mbogann chomh maith ar shiúl ó A leis an treoluas v tairiseach i gcoibhneas le B agus le w gcomparáid leis A. luas Nuair bearta C fhaigheann an t-eatramh ama a luach. Is féidir an luach seo a ríomh ar dhá bhealach éagsúla ag brath ar glacadh A nó luach B.

Athbhreithniú a dhéanamh ar an fhoirmle a fheiceáil go dtéann an ainmneoir go 1 ag luas íseal agus go dtéann sé i gcoinne 2 nuair a bhíonn an dá luas druidim éadrom. Feicimid go bhfuil ag luas íseal is breá féidir a chomhaireamh ar phrionsabal theannta simplí Newton agus go bhfuil an luas an tsolais i bhfolús, c éard uasteorainn leis an luas ar a ar an dá luas féidir an toradh is mó i leis. Más v1 = c agus v2 = c is an mar thoradh air ar aon nós ráta c.

Crapadh 6.6 Fad

Anois tá a fhios nach bhfuil am absalóideach, muid ag cur tús arís chun smaoineamh ar an fhoirmle clasaiceach
s = vt. Riamh Ós rud athraíonn luas leat go luath freisin chun achar, s, a bheith in ann a athrú. Is é an dilation am ceangailte go dlúth le crapadh fad a thuairiscítear sa sampla seo chugainn:

Ligean le rá go bhfuil bhreathnadóir seasamh ar an Domhan, agus ag féachaint amach sa spás. A roicéad a taisteal fad, l0, i dtreo réalta i bhfad i gcéin. Is é an roicéad léir luas an-ard. Rud atá tábhachtach a chur in iúl chomh maith go bhfuil an roicéad ag taisteal go díreach i líne ón bhreathnadóir go dtí an réalta. Cén fáth go bhfuil sé seo tábhachtach, beidh muid ar ais go dtí níos déanaí. Dar leis an bhreathnadóir ar an talamh, atá ar fos, thaistil an roicéad imircí l0 ag am t soicind nuair a shroicheann sé an réalta. An duine sa roicéad a cheapann go bhfuil thaistil sé an L-achar ag am soicind t0.

Dar leis na dlíthe na fisice clasaiceach, bheadh ​​an dá comhionann le gach ceann eile. Ach nach bhfuil den sórt sin an cás, go háirithe nuair a bhíonn an luas druidim solas.

Ós rud é i gcónaí níos lú ná ceann amháin mar sin beidh l0 i gcónaí níos lú ná L. cheapann Dá réir sin an duine sa roicéad go bhfuil an t-achar níos giorra ná an bhreathnadóir ar na vótaí domhain. Tá an feiniméan ar a dtugtar crapadh fad agus a thagann as an Laidin fritásc anseo a dhéanann constrict.

Baineann Längdkontraktionen ach le bealaí atá comhthreomhar leis an treo gluaiseachta. Más mbeadh sé i bhfeidhm ar gach bealach a bhí iarmhairtí an-aisteach. A traein atá 3.0 m ar airde agus tá luas, a rá, 0,70c bheadh ​​ansin, dar le breathnóir ar an traein, gan a reáchtáil i 10 m tollán ard.

6.7 Concurrency

Tá dilation am agus crapadh fad dhá feiniméin go bhfuil muid ar éigean ar an eolas inár saol ó lá go lá, i gcás luasanna an-íseal. Tá luas uasta de 1300 km / h, a bhfuil i bhfad i gcomparáid le carr, ach amháin 0.00012% de luas an tsolais A aerárthaigh paisinéirí. Ach amháin le turgnaimh an-scagadh a léiriú go rathúil dilation am ar domhan. Tá sé tar éis, mar shampla, a cheadaítear ar cheann de dhá cloig adamhach synchronized leanúint eitilt sceidealta fud an domhain ar feadh tamaill agus ansin i gcomparáid leis an gceann a bhí fágtha go ar domhan. Difríochtaí, cé an-bheag, a thomhas ó shin. Ach do crapadh fad, tá sé i bprionsabal dodhéanta, ós rud é na hionstraimí a bheidh le húsáid le haghaidh an tomhais freisin thiocfaidh chun bheith níos giorra i dtreo an taistil.

Tá sé ach i na Cruinne agus sa réalteolaíocht mar na héifeachtaí dilation am agus crapadh fad a bheith níos mó nó níos lú faoi deara. Ligeann sé seo duit chun tús a cheistiú an coincheap de comhuaineacht. Cad é agus conas a dhéanann tú a shainiú é? Tá an bhfíric go bhfuil réasúnta simplí a thuiscint go thugann an solas ár sights agus ós rud é an luas an tsolais nach bhfuil infinitely mór ar ár gcumas a bhrath dhá imeacht éagsúil ag brath ar an difríocht i bhfad idir iad. Arís ba chóir a thabhairt faoi deara go manifests sé seo é féin inár saol ó lá go lá, toisc go bhfuil sé mar gheall ar achar chomh gearr, ach i na cruinne go bhfuil na hiarmhairtí éagsúla. Ligean le rá dhá lightning bhuail bóthar ar láithreáin A agus B. Is í an cheist a iarraidh ar muid féin cé acu a tharla siad ag an am céanna. Béim ar an pictiúr ar an gcéad leathanach eile ar an bhfadhb.

Má glacadh againn go bhfuil Z díreach mar an t-achar céanna leis an A agus B mar sin beidh sé ag taithí an dá boltaí tintreach go comhuaineach, mar a thógann sé ach chomh fada chun an solas taisteal an t-achar AZ mar BZ. X agus Y, áfach, beidh achar fada éagsúla a agus B agus dá bhrí sin a bhrath iad mar neamh-am céanna. X thuigeann go má tháinig an tionchar an chéad agus Y feictear sé díreach os coinne, ie go raibh an chéad i B. Ar ndóigh, tá sé seo ach 'turgnamh shíl toisc nach féidir leis an inchinn an duine bhrath na difríochtaí an-bheag. Ach dá mbeadh sé ina ionad sin cúpla céad míle milliún idir na suímh stailc a bhí fhéadfaí difríochtaí soiléire a thabhairt faoi deara leis an tsúil naked. Mar atá againn a bhí déanta go bhfuil aon spás iomlán nó am iomlán caillfidh muid ár gcuid tagairtí ó lá go lá. Is féidir linn a thomhas feasta ach ár seasamh i gcóras a chomhordú, ár luas nó am i gcoibhneas le rudaí eile nó le haon imeacht eile.

Is féidir leis an coincheap na concurrency difear a dhéanamh freisin ag fachtóirí eile seachas díreach an fad idir imeachtaí agus breathnóirí. Má tharlaíonn sé ar cheann de na breathnóirí ag gluaiseacht i gcoibhneas leis an duine eile freisin tuiscintí éagsúla ar cad is féidir a áireamh mar an am céanna. Léann sampla clasaiceach go bhfuil Einstein féin le chéile: Cuir bhreathnadóir atá suite i gcarr iarnróid go mbogann ag rian le treoluas v Cuirtear lampa chur go díreach i lár an iompair agus tá splanc gairid ar an solas a astaítear.. Solas, le luas c bogann, leis an treoluas i dtreo an tralaí dá thaobh gearr agus cruinnithe, de réir bhreathnadóir A, na ag an am céanna. Ach conas é seo do B bhreathnadóir a sheasann ag an claífort? Anois, an luas tralaí, v é, go tobann brí.

Is Glac Ríchíosa m 2x agus ag gluaiseacht ar treoluas VM / s. Éiríonn an fad ón bhfoinse solais do gach taobh gearr x m Ós rud é an mbogann cúil taobh i dtreo an foinse solais, agus an os comhair air, a mheas éadrom B Ní mór taisteal x -. Méadar vt chun teacht ar an taobh gearr ar chúl agus ní mór é a taisteal x + méadar vt chun teacht ar an tosaigh. Measann Observer B mar sin go mbeidh flash an tsolais bhuail an imeall ar ais dtús, mar an bealach chun a fháil go bhfuil giorra. An fheictear ag an am céanna ag an bhreathnadóir amháin bhraitear mar sin ar an mbealach céanna ag an gceann eile. Léiríonn sé seo ar mhaithe comhuaineach de Siún, go bhfuil gach uair a bhaineann le comhlacht tagairt ar leith.

6.8 spleáchas mais an ráta

Is colún eile na fisice clasaiceach go bhfuil móiminteam a chaomhnú i gcónaí i ngach cás. Scrúdóimid anois an méid sin ag luas ard, comhaireamh choibhneasaíocha.

Má táimid shamhlú dhá cairteacha oscailte a rolladh ar gach rian le treoluas choibhneasaíocha. An dá mbogann comhthreomhar díreach agus in aice le gach eile. I ngach iompar tá gléas is féidir a shoot liathróid ingearach leis an treo an dara iarnróid agus an t-iompar. Nuair a bhíonn an liathróid a seoladh a thógann sé ar luas an-íseal, U0, i gcoibhneas leis an urlár wagon féin. An dá tralaithe, a réimsí agus feistí go díreach comhionann le gach ceann eile agus, sa tslí sin, an dá liathróidí luas céanna, u0, i gcoibhneas leis an iompar rollta ar an urlár. Is é an dá carráistí t-urlár go hiomlán cothrom agus easpa na carráistí ballaí ionas gur féidir le liathróid rolla go dtí an dara iompar ar an seastán in aice láimhe. Is iad na liathróidí neamhleaisteach go hiomlán agus más rud é go mbeadh siad bump isteach, bheadh ​​siad bata le chéile.

Anois, a ligean dúinn tús an dá carráistí ó treoracha os coinne, a luathú suas i treoluas an-ard, v, i gcoibhneas lena chéile agus ansin le chéile i lár. Go gairid roimh a dhéanann an gcruinniú na feistí ionas go mbeidh an dá liathróidí rollta ar shiúl agus nuair a bhíonn na gluaisteáin ceart in aice le gach bhíonn liathróidí le chéile ar an líne teorann idir na carráistí. Na coirníní bhfostú ansin le chéile agus toisc go bhfuil an ócáid ​​symmetrical, an iar tionchar a bheith i gcoibhneas chuid eile do na ráillí. Anois a shamhlú go bhreathnadóir, A, seasamh ar cart amháin agus beidh thomhas an móiminteam liathróidí. Beidh sé a thabhairt i gcrích ceart go móiminteam na liathróide a rolladh ar an wagon mar atá sé ar, díreach roimh an lámhaigh m0u0. An dá urchair, breathnú anois mar chomhlacht amháin, tá díreach tar éis an móiminteam turraing náid. Ní mór don liathróid ar an dara iompar a bhí comhartha uilleach ach os coinne go díreach comhionann. A vóta, áfach, go bhfuil an dara bead luas níos ísle ná an liathróid féin. A ligean ar rá go bhfuil bhreathnadóir eile, B, ar an cart eile. Creideann B go bhfuil an liathróid thaistil an t-achar s ag am / u. Seo, ansin am cuí B. A achar fulaingt s,, ar an mbealach céanna mar bhreathnadóir eile toisc go bhfuil sé ingearach leis an treo gluaiseachta agus nach bhfuil tionchar ag längdkontraktionen. A bhraitheann, áfach, am difriúil, mar gheall ar. tidsdilatationen, agus bearta an t-am a thógann sé ar an liathróid a lean an t-achar s, agus dá bhrí sin leis an luas an dara piléar.

Má iúl againn ar an mais A liathróid leis M0 agus mais na liathróide B méadar, is féidir linn a chur ar bun an comhthéacs a leanas a thabhairt go bhfuil an móiminteam leasaithe:

Is féidir leat a fheiceáil cheana féin m  M0. Division med ger formeln för relativistisk massa:

Eftersom alltid blir mindre än ett så blir alltså m alltid större än m0 om kroppen har en hastighet. En kropps massa ökar alltså desto högre hastighet den har. Detta är dock enligt en utomstående observatör.

För att åskådliggöra detta har jag gjort en graf som visar massans beroende av hastigheten. Den kan ses på nästa sida.

6.9 Rörelsemängd och rörelseenergi

I den klassiska fysiken lyder definitionen för rörelsemängd p = mv. Men numer vet vi att massan ökar då hastigheten ökar. Alltså måste vi arbeta fram en ny formel för rörelsemängd. Formeln för tidsdilatation och formeln v = s / t ger oss:

Som synes skiljer den sig från den klassiska med faktorn och skillnaderna blir därför endast märkbara vid relativistiska hastigheter. Den enda skillnaden i denna formel mot för den klassiska är att i den relativistiska fokuserar man sig på partikelns egentid i stället för en vilanda observatörs egentid. I den newtonska fysiken räknade man med att tiden gick lika snabbt i alla systen oavsett hastighet, men i den relativistiska måste man ta hänsyn till tidens varians och därav skillnaden i formeln.

Den mest kända av Einsteins alla formler är utan tvekan E = mc2, att en partikels totala energi är lika med dess massa multiplicerat med ljushastigheten i vacuum i kvadrat. Men massan ökar med hastigheten. Formeln för en partikels viloenergi blir E = m0c2, där m0 är partikelns vilomassa. Bara utifrån denna korta text kan vi nu formulera ett uttryck för relativ rörelseenergi. Den bör rimligtvis vara differensen mellan den totala energin och viloenergin, vilket ger:
Men sedan tidigare hade vi en formel för den relativistiska massan, m. Ersätter vi m med denna får vi det slutgiltiga uttrycket för relativ rörelseenergi:

6.10 Den fjärde dimensionen

Följande kapitel kommer att avsluta den speciella relativitetsteorin och det är då svårt att inte komma in på den allmänna. Att beskriva följder av den allmänna relativitetsteorin på ett klart och strukturerat sätt, utan några som helst matematiska beräkningar, är nästan omöjligt. Därför kan vissa delar i detta kapitel kännas abstrakta och oklara. Min förhoppning är ändå att de skall locka till vidare studier av Einsteins teorier och dess fascinerande konsekvenser.

Att tiden har en så stor betydelse i Einsteins teorier gjorde att han utökade vår tredimensionella värld genom att tillföra tiden som en fjärde dimension. Han kallade denna för rumtiden. Vi människor har väldigt svårt att föreställa oss detta eftersom vi grundar våra intryck på de tre dimensionerna höjd, bredd och djup. Men inom matematiken går det bra att räkna med fler dimensioner än tre. Den matematiker som var först med att beskriva denna fyrdimensionella värld var tysken Herman Minkowski. Han visade att de tre koordinater var beroende av den fjärde, tiden.
För att man lättare ska kunna förstå detta kan ett mycket förenklat rum-tid-diagram göras med endast två koordinataxlar. Det som ses här under beskriver hur en bil färdas i rumtiden. Låt säga att den åker på en väg med en konstant hastighet. Plötsligt blir den tvungen att stanna och bromsar då ner farten (1). När den sedan står stilla förflyttar den sig inte i rummet (x-axeln), men dock i tiden (t-axeln). Därefter accelererar den upp igen (3) för att återfå en konstant hastighet (4).

Om vi skulle rita upp den egentliga, fyrdimensionella färdlinjen, vilket naturligtvis är omöjligt i vår tredimensionella värld, skulle det vara krökt i alla dimensioner eftersom bilen accelererar och retarderar, åker upp och ner för kullar och svänger både till vänster och höger. Om man drar en linje från resans startpunkt till resans slutpunkt får man rumtidsintervallet. Det är denna sträcka som används när avstånd i rumtiden mäts.

Newton menade med sin fysik att ett föremål alltid har samma form, oavsett dess hastighet. Einstein däremot menade i sin speciella relativitetsteori att formen i allra högsta grad är beroende av hastigheten, men senare i den allmänna relativitetsteorin knyter han samman de båda synsätten på ett enastående sätt. Till att börja med måste man se på alla kroppar som om de vore fyrdimensionella, vilket är en mycket abstrakt tanke för de flesta. Alla observatörer är därför, oavsett hastighet, ense om ett föremåls fyrdimensionella struktur.

Varför det uppkommer synliga fenomen i den tredimensionella världen som skiljer sig så markant från den verkliga fyrdimensionella kan mycket förenklat förklaras på följande sätt: Anta att man håller ett icke sfäriskt föremål framför en lampa. Ljuset gör då att det bildas en tvådimensionell skuggbild av det tredimensionella föremålet på väggen. Beroende på hur man vrider föremålet förändras skuggbildens form, trots att det endast är föremålets läge som förändras och inte dess form. På ungefär samma sätt förändras vår tredimensionella värld beroende på vårt läge i rumtiden.

Den speciella relativitetsteorins fenomen med längdkontraktion uppkommer till exempel endast i den tredimensionella världen, inte i den fyrdimensionella. Detta eftersom rumtiden alltid är den samma för alla observatörer till skillnad från det tredimensionella rummet eller den endimensionella tiden. Att inga skillnader uppträder i rumtiden och att denna är absolut kallas rumtidens invarians. Detta, ett av relativitetsteorins viktigaste budskap, kan tyckas motsägelsefullt, men då ska man komma ihåg att alla relativa effekter som den beskriver gäller i vår tredimensionella värld eller för den endimensionella tiden. Einstein lär själv ha sagt att “en sann uppfattning om materien finns inte”. Det stämmer till punkt och pricka om man syftar på materian i vår tredimensionella värld, men efter att senare ha kommit fram till ovanstående faktum om rumtidens invarians tvingades han ta tillbaka uttalandet.

I den allmänna relativitetsteorin förklarar Einstein hur stora massor kröker rumtiden vilket gör att den kortaste sträckan från en punkt till en annan i rummet så gott som aldrig är helt rak. Einstein ser inte heller gravitationen som en kraft. Att planeter roterar runt en stjärna beror på att stjärnan, med sin enorma massa, kröker rummet och gör att planetens raka bana genom rumtiden blir cirkulär eller elliptisk i vår tredimensionella värld. Förenklat kan man jämföra det med att en kula läggs på en elastisk gummiduk som är plant utspänd. Kulan sjunker då ner och bilder en mjuk fördjupning i duken. En till en början rak linje på gummiduken blir nu mer och mer krökt desto närmare kulan den ligger. Det kortaste avståndet från en punkt till en annan på duken är nu inte rak. Eftersom rumtiden är krökt nära stora kroppar är den inte euklidisk där utan gaussisk, dvs. den har inte raka koordinataxlar utan böjda. Detta kan jämföras med att rita en triangel på en jordglob. Starta vid nordpolen och dra två raka linjer mot ekvatorn med rät vinkel mellan dem. När de båda linjerna möter ekvatorn är vinkeln mellan varje linje och ekvatorn rät. Alltså har triangeln en vinkelsumma på 270 grader och inte 180 som normalt. På nästan samma sätt sätts vår vardagliga trigonometri ur spel i den krökta rumtiden.

Planeten, och alla andra kroppar som inte påverkas av någon yttre kraft, rör sig längs en rät linje i rumtiden. Men eftersom rumtiden är krökt verkar det som är rätlinjigt i rumtiden krökt i vår tredimensionella värld. Om man skulle räkna om planetens, tredimensionellt sett, elliptiska rörelse i det fyrdimensionella rummet skulle den bli helt rät! På samma sätt är det med ljuset. Det tar alltid den kortaste vägen efter en rät linje genom rumtiden, men det kan vara en krökt bana i den tredimensionella världen. Det är hemskt svårt att föreställa sig detta som en tredimensionell bild men att göra matematiska beräkningar med fyra dimensioner (koordinataxlar) går desto bättre.

Mer ingående och detaljerat om detta kan läsas i den allmänna relativitetsteorin.

7. Sammanfattning

• Ljuset behöver inget medium för att kunna färdas.

• Fysikens lagar gäller på samma sätt för alla objekt som är i vila relativt ett specifikt koordinatsystem.

• Det är för en observatör principiellt omöjligt att genom några som helst fysikaliska experiment avgöra om han befinner sig i vila eller i ett tillstånd av likformig rätlinjig, dvs.
oaccelererad, rörelse.

• Ljusets hastighet är en universell konstant, densamma för alla observatörer vare sig de finner sig i vila eller rör sig i förhållande till ljuskällan.

• Ljusets hastighet i vacuum är konstant, betecknas c och har uppmätts till 299 792 km/s. Inget kan överskriva denna hastighet.

• Den relativistiska formeln för addition av hastigheter lyder:

• Desto högre hastighet att föremål har, desto långsammare går dess egentid. Fenomenet kallas tidsdilatation och beräknas med formeln:

• Längdkontraktion innebär att on observatör i rörelse uppmäter sträckor parallella med rörelseriktningen som kortare än vad en observatör i vila relativt sträckan gör. Detta beräknas med formeln:

• Information kan inte förflytta sig med en oändlig hastighet vilket gör att två händelser som uppfattas som samtidiga av en observatör inte behöver uppfattas så av en annan. Ännu en koordinataxel, tiden, måste införas för att ett korrekt förhållande mellan tidpunkt och plats skall kunna beskrivas.

• Samtidighet är ett relativt begrepp. Om en händelse ska kunna beskrivas utan att tiden blandas in, måste varje observatör definiera sitt eget koordinatsystem som är i vila relativt observatören

• Dopplereffekt uppkommer då sträckan mellan två observatörer ändrar under händelsens gång. Detta gör att ljusets gångtid mellan dem förkortas eller förlängs beroende på om de närmar sig eller avlägsnar sig från varandra. Tidsskillnaderna vid dopplereffekt beräknas med formeln:

• Dopplereffekt leder också till frekvensändringar. Skillnaden i frekvens beror på huruvida observatören rör sig mot strålningskällan eller från den. Rör han sig från källan används formeln: Rör sig observatören mot källan används:

• En partikels massa är beroende av dess hastighet. Massan ökar om hastigheten ökar. Den relativistiska massan beräknas med följande formel:

• Rörelsemängd för ett föremål ändras beroende på dess hastighet eftersom massan ökar med hastigheten. Den relativistiska formeln för rörelsemängd lyder:

• Ett föremåls rörelseenergi är differensen mellan dess totala energi och dess viloenergi. Formeln för relativistisk rörelseenergi ser ut så här:

8. Slutord

Syftet med detta arbete var att på ett enkelt men ändå vetenskapligt sätt beskriva Albert Einsteins speciella relativitetsteori. Alla formler härleds noggrant och det görs i så pass många steg att inget högre matematiskt kunnande krävs för att följa dem. De enda formler som läsaren förutsätts kunna sedan tidigare är s = vt och Pytagoras sats.

Det har varit mycket intressant och spännande att göra arbetet. Man häpnar över alla de relativistiska konsekvenserna och att förundras över hur Einstein, som den unge fysiker han ändå var, lyckades komma fram till sina teorier. I bland kan dock ens egna tankar bli lite väl abstrakta. De första funderingar som uppkom var av typen: “Om jag åker med ljusets hastighet och tittar bakåt, hinner då ljuset inte upp mig eftersom jag själv färdas med ljusets hastighet och följden bli att det blir alldeles svart?” Efter en stunds funderande slutar man snabbt att göra sådana tankeexperiment…

Specialarbete: Den speciella relativitetsteorin , 2.7 out of 5 based on 64 ratings
Betygsätt Specialarbete: Den speciella relativitetsteorin


Tionscadail scoile Ghaolmhara
Nedanstående är skolarbeten som handlar om Specialarbete: Den speciella relativitetsteorin eller som på något sätt är relaterade med Specialarbete: Den speciella relativitetsteorin .

2 Responses to “Specialarbete: Den speciella relativitetsteorin”

  1. Anki on 12 Apr 2008 at 9:48 em #

    An-mhaith! dock ett problem: alla formler syns ju inte… jag behöver rörelseenergins formel. Har nämligen en fråga som lyder så här: En elektron accelereras av spänningen 1,2 MV. Beräkna
    a. elektronens rörelseenergi
    b. elektronens totala energi
    c. elektronens gammafaktor
    d. elektronens hastighet

    hur ska jag kunna ta ut detta utan att jag har gammafaktorn…behöver hjälp…

    tack – med vänlig hälsn. Anki

  2. plinge on 14 Okt 2009 at 5:59 em #

    Mycket bra arbete, intressant tankebana i slutorden.

Kommentera Specialarbete: Den speciella relativitetsteorin

« | »